Физическая энциклопедия - магнитная структура атомная

периодич. пространств. расположение магнитоактивных ионов и упорядоченная ориентация их магнитных моментов в кристалле (ферро-, ферриили антиферромагнетике). М. с. а. следует отличать от доменной, определяемой характером и взаимным расположением доменов. Периодичность расположения ат. магн. моментов в пр-ве определяется кристаллич.

МЕТАМАГНЕТИК). Различают два осн. класса магн. в-в, связанных с определённой М. с. а.: в-ва с ненулевым суммарным макроскопич. магн. моментом (М?0) и в-ва с M=0. Первому случаю соответствует ферромагнитная М. с. а. (рис. 1, а): магн. моменты всех атомов выстраиваются вдоль одного направления (оси лёгкого намагничивания), к-рое может быть различным у разных кристаллов.

Второму случаю соответствует антиферромагнитная М. с. а. (рис. 1,6): у каждого магн. момента в ближайшем окружении имеется компенсирующий момент, ориентированный строго антипараллельно. В зависимости от хар-ра ближайшего окружения могут осуществляться разл. антиферромагн. М. с. а. (рис. 1, б, в и г), к-рые могут иметь периоды большие, чем периоды ат.

структуры, в целое число раз. Иногда осуществляются антиферромагн. М. с. а. с ориентацией магн. моментов вдоль двух или трёх осей и ещё более сложные -зонтичные, треугольные и др. (рис. 1, д, е). Близки к антпферромагн. М. с. а. ферримагн. структуры с М?0. Они имеют место, когда антиферромагн. М. с. а. образуется атомами или ионами с разными по величине магн.

моментами (рис. 1, ж). При этом значение М определяется величиной разности моментов двух или более подрешёток магнитных (систем одинаково ориентированных магн. моментов). Другой случай осуществляется в слабых ферромагнетиках: наличие дополнит. сил межатомного вз-ствия приводит к неколлинеарностн магн. моментов и появлению суммарной ферромагн.

составляющей (рис. 1. з, (см. СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ)). Рис. 1. Типы магн. структур: а ферромагнитная, периоды атомной а и магнитной элем. ячеек совпадают; б, в и г антиферромагн. структуры, период магн. структуры aМ в нек-рых направлениях в-ва раза больше a; д треугольная; е зонтичная; ж ферримагнитная; з слабосферромагнитная; угол склонения на рисунке сильно увеличен.

Более сложный (дальнодействующий) хар-р межатомного вз-ствия в нек-рых случаях приводит к установлению геликоидальных М. с. а. В последних магн. моменты соседних атомов повёрнуты друг относительно друга так, что концы изображающих их векторов лежат на одной спиральной линии. В зависимости от величины проекции магн. моментов на направление оси спирали различают неск.

видов геликоидальных М. с. а. (рис. 2). Существенное отличие их от остальных М. с. а. заключается в том, что в общем случае шаг спирали несоизмерим с соответствующим периодом кристаллич. решётки и, кроме того, зависит от темп-ры. Рис. 2. Примеры спиральных магн. структур (l период спирали): а простая спираль с нулевым значением проекции магн.

момента на ось спирали; б ферромагнитная (коническая) спираль с пост. значением проекции магн. момента на ось спирали. Полная классификация М. с. а. основывается на теории магнитной симметрии, учитывающей не только расположение, но и ориентацию ат. магн. моментов в кристалле. В число преобразований магн. симметрии, кроме обычных поворотов вокруг осей симметрии, отражения в плоскостях симметрии и трансляций, дополнительно входит преобразование R, изменяющее направления магн.

моментов на противоположные. В-ва, обладающие М. с. а., описываются группами магн. симметрии, в к-рые R входит в виде произведений с обычными преобразованиями симметрии кристаллов. М. с. а. кристалла и его физические (в первую очередь магнитные) св-ва тесно взаимосвязаны. Поэтому косвенные суждения о М. с. а. могут быть высказаны на основе данных об этих физ.