Физическая энциклопедия - парамагнетизм
Парамагнетизм
Во внеш. поле магн. моменты атомов парамагн. в-в ориентируются преимущественно по полю, с ростом поля намагниченность парамагнетиков растёт по закону J=cH, где c магнитная восприимчивость 1 см3 в-ва, для парамагнетиков c =10-7-10-4 и всегда положительна. Если поле очень велико, то все магн. моменты парамагн. ч-ц будут ориентированы строго по полю (магнитное насыщение).
С повышением темп-ры Т при неизменной напряжённости поля возрастает дезориентирующее действие теплового движения ч-ц и магн. восприимчивость убывает в простейшем случае по Кюри закону c= С/Т (С постоянная Кюри). Отклонения от закона Кюри (см. КЮРИВЕЙСА ЗАКОН) в осн. связаны с взаимодействием ч-ц (влиянием внутрикристаллического поля).Существование у атомов (ионов) магн. моментов, обусловливающих П. в-в, может быть связано с движением эл-нов в оболочке атома (орбитальный П.), со спиновым моментом самих эл-нов (спиновый П.), с магн. моментами ядер атомов (ядерный парамагнетизм). Магн. моменты атомов, ионов, молекул создаются в осн. их эл-нами, чьи моменты примерно в тысячу раз превосходят маги.
моменты ат. ядер (см. МАГНЕТОН). П. металлов слагается в осн. из спинового П., свойственного эл-нам проводимости (т. н. п а р а м а г н е т и з м П а у л и), и П. электронных оболочек атомов (ионов), составляющих крист. решётку металла. Поскольку движение эл-нов проводимости металлов практически не меняется при изменении темп-ры, П., обусловленный эл-нами проводимости, от темп-ры не зависит.
Поэтому, напр., щелочные и щёлочноземельные металлы, у к-,рых электронные оболочки ионов лишены магн. момента, а П. обусловлен исключительно эл-нами проводимости, обладают магн. восприимчивостью, не зависящей от темп-ры. В в-вах, в к-рых нет эл-нов проводимости, магн. моменты электронных оболочек атомов скомпенсированы, магн.моментом обладает лишь ядро (напр., у изотопа гелия 3Не) и П. крайне мал (=10-9-10-12), он может наблюдаться лишь при сверхнизких температурах (Т = 0,1 К). Парамагн. восприимчивость диэлектриков, согласно классич. теории П. Ланжевена (1906), определяется ф-лой cд = Nm2a/3kT, где N число парамагн. атомов в 1 моле в-ва, ma магн. момент атома. Эта ф-ла была получена методами статистической физики для системы практически не взаимодействующих атомов, находящихся в с л а б о м магн.
поле или при в ы с о к о й темп-ре (когда maH kT) намагниченность парамагн. диэлектриков стремится к Nma (насыщение). Квант. теория П., учитывающая квантование пространственное момента ma (франц. физик Л. Бриллюэн, 1926), в случае восприимчивости cд диэлектриков приводит к ф-ле (при maH .Вопрос-ответ:
Похожие слова
Самые популярные термины
1 | 499 | |
2 | 415 | |
3 | 409 | |
4 | 403 | |
5 | 393 | |
6 | 392 | |
7 | 390 | |
8 | 383 | |
9 | 378 | |
10 | 374 | |
11 | 372 | |
12 | 364 | |
13 | 360 | |
14 | 359 | |
15 | 358 | |
16 | 357 | |
17 | 356 | |
18 | 353 | |
19 | 350 | |
20 | 340 |